抄録/ポイント：
抄録/ポイント
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離散粗さ要素によってトリガされた境界層遷移は,下流で進行するにつれて横方向に広がる乱流くさびを生成する。Reynolds数と粗さ形状にかかわらず,ゼロ圧力勾配流において広がり半角が約6°であると歴史的文献が報告した。最近のシミュレーションと実験は,横方向広がり機構を説明しようと努め,広がり過程の中心に現れるくさびの側面に沿った高速と低速のストリークを観測した。Reynolds数とストリークの役割をより良く解明するために,ナフタレン流れ可視化調査と熱線測定を,以前の実験よりも広い範囲のReynolds数と長い流れ方向領域にわたって行った。ナフタレンの結果は,平均広がり角は歴史的文献と一致するが,調査の大きなサンプルサイズの結果として現れるxベースのReynolds数への弱い依存性があるかもしれないことを示した。粗さ要素とくさび起点の間の距離は,粗さ-高さベースのReynolds数で明確な傾向を示した。熱線測定は,この差が,破壊が最初に乱流くさびの中央ローブまたは側面ストリークで起こるかどうかから生じることを説明した。この観測は,超臨界レジーム内で演じる異なる遷移動力学を強調した。過去の実験と一致して,熱線測定は,破壊が低速ストリーク上の壁垂直せん断層で起こることを明らかにした。この実験の伸長した流れ方向の広がりにより,二次ストリーク動力学も明らかにした。高速ストリークが,低速ストリークの開始の直下流で生成される。その後,新しい低速ストリークを以前の高速ストリークの船外で観測した。この自立過程は乱流くさび広がりの駆動機構である。【JST機械翻訳】
