抄録/ポイント：
抄録/ポイント
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古典的多重ゼータ電位は,微分dt/t,dt/1-tの0から1への反復積分として見ることができる。本論文では,a_i,b_i,c_ij∈Zに対して,その反復積分は,収束するならば,重み≦Nの多重ゼータ電位のQ線形結合である,a_i,b_i,c_ij∈Zに対して,その反復積分は,a_i,b_i,c_ij_i<.<t_i(t_i) ̄b_iΠ_i<j(t_j-t_i) ̄{c_{ij|t_i<t_i(t_i) ̄{c_{ij}_t_i(t_j-t_i) ̄{c_{ij}_i<j(t_j-t_i) ̄{c_{ij|dt_i(t_j-t_i) ̄{c{ij|_i<j(t_j-t_i)である。さらに,もしp_i(t),1≦i≦Nが多重対数とそれらの二重により生成されたQ[t,1/t,1/(1-t)]代数にあるならば,q_ij(t),1≦i<j≦Nが対数によって生成されるQ[t,1/t]代数にあるならば,反復積分[σ ̄*.||_0<t_1<.<t_N<1Π_i p_i(t_i)Π_i<jq_ij(t_j-t_i)は,多重ゼータ値のQ-線形結合である。著者等の主な結果の応用として,Selberg積分のTaylor展開の係数(Δσ_0<t_1<..<t_N<1fΠ_it_i ̄α_i(1-t_i) ̄β_iΠ_i<j(t_j-t_i) ̄ε_i<j≦j(t_j-t_i),t_i,(t_i-t_j) ̄-1|1≦i≦N,1≦i<j≦N)の多重ゼータ電位のQ-線形組合せである。”ことを示した。”.”Selberg積分のTaylor展開の係数(α_i,β_i,γ_ij)(t_i,β_i,γ_ij)は,任意のf||Q[t_i,t_i ̄-1,(t_i-t_j) ̄-1|1≦i≦N,1≦i<j≦N]。この記述はTerasomaのオリジナル結果を一般化する。【JST・京大機械翻訳】
